Чтение онлайн

(ФМ3.22)

Представим второе и третье слагаемые правой части формулы (ФМ3.25) в виде суммы двух одинаковых слагаемых, а также воспользуемся тем, что вид формы Леви волновой функции не зависит от порядка применения используемых при её вычислении операторов дифференцирования. Учитывая также уравнения блока уравнений (ФМ3.7) или уравнения Максвелла, и, несколько меняя порядок слагаемых, получаем выражение (ФМ3.23).

(ФМ3.23)

Очевидно, что сумма первых четырех слагаемых правой части выражения (ФМ3.23) есть функция Лагранжа рассматриваемой системы, определяемая формулой (ФМ3.1). Подобное наблюдение позволяет переписать формулу (ФМ3.22) как формулу (ФМ3.24).

(ФМ3.24)

В рамках современной науки формула (ФМ3.1) определяет функцию Лагранжа для классического случая. В то же самое время, связанная с волновой функцией плотность вероятности целиком относится к квантовой теории.

В результате, формула (ФМ3.24) позволяет установить ещё одну связь между несовместимыми в современной физике теориями. Она, конечно же, показывает, что противоречия находятся вовсе не в окружающем мире, а голове исследователя, не знающего или сознательно игнорирующего древнеарийскую философию.

Выявление новой зависимости. Левая часть формулы (ФМ3.24), из-за действительности оператора Даламбера, обоснованной в физико-математическом приложении 2 (ФМ2), и действительности произведения волновой функции на сопряжённую ей величину, представляет собой действительное число. Первое слагаемое правой части формулы (ФМ3.24), будучи определённым формулой (ФМ3.1) лангранжианом L, также является действительным числом.

В результате, сумма второго и третьего слагаемых правой части формулы (ФМ3.24) оказывается действительным числом. Подобное возможно только тогда, когда они представляют сопряжённые друг другу тензооктанионы.

Данное обстоятельство позволяет вычислять их сумму, опираясь на одно слагаемое, путём удвоения его действительной части. Без всяких сомнений, работать следует с тем слагаемым, которое позволяет быстрее прийти к цели.

И третье слагаемое правой части формулы (ФМ3.24) имеет преимущество, хотя бы потому, что второй его сомножитель, являющийся тензооктанионом электромагнитного поля, уже вычислен. Начальный этап вычисления первого сомножителя третьего слагаемого правой части формулы (ФМ3.24) начинается с выражения (ФМ3.25).

(ФМ3.25)

При раскрытии скобок в выражении (ФМ3.25) применим исходную формулу умножения двух тензооктанионов. В итоге, получим выражение (ФМ3.26).

(ФМ3.26)

Для дальнейшего преобразования выражения (ФМ3.26) воспользуемся правилами трансформации результатов умножений. Как следствие, получим выражение (ФМ3.27).

(ФМ3.27)

При трансформации первого слагаемого выражения (ФМ3.26) использовалась третья формула блока формул (ФМ1.3), и потому его знак совпадает со знаком первого слагаемого выражения (ФМ3.27). Второе слагаемое выражения (ФМ3.26) преобразовывалось при помощи третьей формулы блока формул (ФМ1.4), и его знак оказывается противоположным знаку второго слагаемого выражения (ФМ3.27).

При трансформации третьего слагаемого выражения (ФМ3.26) использовалась пятая формула блока формул (ФМ1.5), и потому его знак противоположен знаку третьего слагаемого выражения (ФМ3.27). Четвёртое слагаемое выражения (ФМ3.26) преобразовывалось при помощи шестой формулы блока формул (ФМ1.5), и его знак оказывается совпадающим со знаком четвёртого слагаемого выражения (ФМ3.27).

При трансформации пятого слагаемого выражения (ФМ3.26) использовалась третья формула блока формул (ФМ1.6), и потому его знак противоположен пятого слагаемого выражения (ФМ3.27). Объединение вместе однотипных компонент тензооктаниона в выражении (ФМ3.27) позволяет вместо него записать выражение (ФМ3.28).

(ФМ3.28)

Рассмотрение ситуации в вакууме позволит избавиться от первого слагаемого выражения (ФМ3.28), являющегося условием калибровки. Учитывая формулы для векторов напряжённостей электрического и магнитного полей, записываем формулу (ФМ3.28) как формулу (ФМ3.29).

(ФМ3.29)

Полученный результат позволяет непосредственно приступить к вычислению третьего слагаемого правой части формулы (ФМ3.24). Отправной точкой будет выражение (ФМ3.30).

(ФМ3.30)

Раскроем скобки выражения (ФМ3.30), дважды воспользовавшись исходной формулой умножения двух тензооктанионов. Подобный шаг приводит к выражению (ФМ3.31).

(ФМ3.31)

Для дальнейшего преобразования выражения (ФМ3.31) воспользуемся правилами трансформации результатов умножений. Как следствие, получим выражение (ФМ3.32).

(ФМ3.32)

При трансформации первого слагаемого выражения (ФМ3.31) использовалась четвёртая формула блока формул (ФМ1.4), и потому его знак противоположен знаку первого слагаемого выражения (ФМ3.32). Второе слагаемое выражения (ФМ3.31) преобразовывалось при помощи четвёртой формулы блока формул (ФМ1.6), и его знак оказывается противоположным знаку второго слагаемого выражения (ФМ3.32).

При трансформации третьего слагаемого выражения (ФМ3.31) использовалась третья формула блока формул (ФМ1.4), и потому его знак противоположен знаку третьего слагаемого выражения (ФМ3.32). Четвёртое слагаемое выражения (ФМ3.31) преобразовывалось при помощи третьей формулы блока формул (ФМ1.6), и его знак оказывается противоположным знаку четвёртого слагаемого выражения (ФМ3.32).

При трансформации пятого слагаемого выражения (ФМ3.31) использовалась вторая формула блока формул (ФМ1.4), и потому его знак совпадает со знаком пятого слагаемого выражения (ФМ3.32). Шестое слагаемое выражения (ФМ3.31) преобразовывалось при помощи второй формулы блока формул (ФМ1.6), и его знак оказывается совпадающим со знаком шестого слагаемого выражения (ФМ3.32).

При трансформации седьмого слагаемого выражения (ФМ3.31) использовалась первая формула блока формул (ФМ1.4), и потому его знак противоположен знаку седьмого слагаемого выражения (ФМ3.32). Восьмое слагаемое выражения (ФМ3.31) преобразовывалось при помощи первой формулы блока формул (ФМ1.6), и его знак оказывается совпадающим со знаком восьмого слагаемого выражения (ФМ3.32).

При дальнейшем преобразовании выражения (ФМ3.32) необходимо учесть некоторые свойства векторного анализа. Более конкретно, нужно произвести следующие действия:

· воспользовавшись тем, что векторное произведение вектора на самого себя, в данном случае вектора напряжённостей электрического поля E и магнитного поля H, тождественно равно 0 (нулю), избавится от второго и восьмого слагаемых выражения (ФМ3.32);

· учтя, что векторное произведение меняет знак при смене порядка следования в нём векторов, учесть данный факт в шестом слагаемом выражения (ФМ3.32), и затем сложить его с четвёртым слагаемым выражения (ФМ3.32);