Чтение онлайн

По-человечески такое понятно. Да и мировая закулиса, видимо, ему очень наглядно объяснила, что создание теории функций гиперкомплексного переменного представляет собой вещь тяжёлую, длительную и финансово затратную.

К тому же, богатство, как показывает человеческая история, сегодня по воле глобальной синагоги у человека есть, а завтра уже его и нет. И потому, лучше всё-таки быть человеком богатым или относительно богатым в комфортабельных условиях, чем работать дворником в лесу или посудомойщиком в забегаловке.

ФМ2. Электромагнетизм в алгебре тензооктанионов

Настоящий параграф посвящён уравнениям Максвелла и вытекающим из них следствиям. В алгебре тензооктанионов уравнения Максвелла оказываются всего лишь развёрнутой записью формы Леви волновой функции.

Исходные положение и выводы на их основе. Изложение разумно начать с определения объектов, с которыми работает теория электромагнетизма. Конечно же, они имеют свои аналоги в современной науке.

Потенциал электромагнитного поля. Согласно древнеарийской философии, волновая функция является функцией тензооктанионного переменного. Она представляет собой контравариантный тензооктанион Y, сопоставляемый четырёхвектору потенциала электромагнитного поля, и определяется согласно формуле (ФМ2.1).

(ФМ2.1)

Подобно современной электродинамике, временная контравариантная компонента функции кармы 0j* представляет собой «электрический потенциал». В свою очередь, пространственная контравариантная компонента функции кармы A* является «магнитным потенциалом».

Производная функции кармы. Применим, как того требует связь между принципом познания и сопутствующего ему проявления в окружающем мире его объектов, к волновой функции оператор дифференцирования, ограничиваясь, ортогональной алгеброй тензооктанионов и независимым контравариантным тензооктанионом. Совершаемые при этом преобразования представлены в цепочке преобразований (ФМ2.2).

(ФМ2.2)

Второе выражение цепочки преобразований (ФМ2.2) получается из первого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) после использования первой формулы блока формул (ФМ1.21). Нужно также воспользоваться формулой (ФМ2.1).

Опираясь на формулу (ФМ1.2), от второго выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) приходим к третьему выражению цепочки преобразований (ФМ1.2). Четвёртое выражение цепочки преобразований (ФМ2.2) получается из третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) при трансформации его слагаемых.

При трансформации первого слагаемого третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) использовалась третья формула блока формул (ФМ1.3), и потому его знак совпадает со знаком первого слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2). Второе слагаемое третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) преобразовывалось при помощи формулы третьей формулы блока формул (ФМ1.4), и его знак оказывается противоположным знаку второго слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) меняется.

При трансформации третьего слагаемого третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) использовалась пятая формула блока формул (ФМ1.5), и потому его знак противоположен знаку третьего слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2). Четвёртое слагаемое третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) преобразовывалось при помощи шестой формулы блока формул (ФМ1.5), и его знак совпадает со знаком четвёртого слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2).

При трансформации пятого слагаемого третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) использовалась третья формула блока формул (ФМ1.6), и потому его знак противоположен знаку пятого слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2). Пятое выражение цепочки преобразований (ФМ2.2) получается после сортировки слагаемых четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) по принципу является однотипности компонент тензооктаниона.

Условие калибровки. Особый интерес представляет первое слагаемое пятого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2). Оно является временной ковариантной компонентой и в векторном виде задаётся формулой (ФМ2.3).

(ФМ2.3)

В современной электродинамике подобное выражение рассматривается как «условие калибровки» или «условие Лоренца». Оно сохраняется при смене систем отчёта, и потому считается отражением «калибровочной инвариантности».

Равенство условия калибровки 0 (нулю) сопоставляется вакууму. Иное условие калибровки или «обобщённое условие Лоренца» описывает отклик окружения рассматриваемой системы в ходе воздействия на него.

В современной же электродинамике фиксация условия калибровки позволяет выбирать тип решения её уравнений из числа возможных. Конечно же, такой взгляд не проливает свет на физическую сущность условий калибровки, и, в отличие от электродинамики, основанной на древнеарийской философии, не позволяет действовать осмысленно.

Вектора напряжённостей. Объединим первое и пятое выражение цепочки преобразований (ФМ2.2). Данный шаг позволит ввести «тензооктанион напряжённостей электромагнитного поля», задаваемый формулой (ФМ2.4)

(ФМ2.4)

Второе и третье слагаемое правой части формулы (ФМ2.4) имеют аналоги в современной электродинамике. В ней «формула для вектора напряжённости электрического поля» и «формула для вектора напряжённости магнитного поля» имеют вид, соответственно, первой формулы блока формул (ФМ2.5) и второй формулы блока формул (ФМ2.5).

(ФМ2.5)

В третьей и четвёртой формулах блока формул (ФМ2.5) записаны аналогичные определения для векторов напряжённостей электрического и магнитного полей в алгебре тензооктанионов. Исходя из их содержания, легко прийти к выводу, что формулу (ФМ2.4) можно переписать как формулу (ФМ2.6).